Teoría - Dependencia de la emisividad de MO de la velocidad del viento

Debido a la elevada constante dieléctrica del agua de mar (80.1 para agua destilada a 20 ), la emisividad de MO de la superficie del mar en calma (actuando como una superficie especular) es generalmente baja, en torno a 0.3-0.5.
Por otro lado, la emisividad depende en gran medida del ángulo de visión y de la polarización, tal como se puede observar en el gráfico siguiente:

Comportamiento cualitativo de la emisividad (e) en función del ángulo de visión ( ), para polarización vertical (V) y horizontal (H). Reproducido a partir de Swift (1980).

Conforme aumenta la rugosidad de la superficie del mar, la emisión de MO también aumenta (pará ángulos de visión menores de 60-70 grados), y está menos polarizada.

En las dos gráficas inferiores se puede observar cómo la componente de polarización horizontal cambia considerablemente conforme aumenta la rugosidad de la superficie del mar en un rango muy amplio de ángulos de visión; sin embargo, la componente vertical permanece prácticamente igual.
Ésta es la razón por la que se utilizan medidas con polarización dual para la obtención de la velocidad del viento.

Cálculo de la polarización horizontal de las temperaturas de brillo a 19.4 GHz en función del ángulo de visión , en condiciones de calma y para tres velocidades de viento diferentes; en todos los casos, a barlovento (dirección del viento en el plano definido por la normal local y el vector que apunta hacia el observador). Reproducido a partir de Stogryn (1967).

Cálculo de la polarización horizontal de las temperaturas de brillo a 19.4 GHz, en función del ángulo de visión , en condiciones de calma, y a sotavento y barlovento, con una velocidad del viento de 14 m/s. Reproducido a partir de Stogryn (1967).